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质心对于封闭系是守恒的
时间: 2019-05-15浏览次数:
恒达娱乐 个含个广义坐标与广义速度及2/-1个任意常量的关系式,这只能和至多 2/- 1个运动积分在信息上才能等价.当然,我们说至多2/- 1个运动积分就意 味着并不一定能找到这么多. 实

                    恒达娱乐个含个广义坐标与广义速度及2/-1个任意常量的关系式,这只能和至多 2/- 1个运动积分在信息上才能等价.当然,我们说至多2/- 1个运动积分就意 味着并不一定能找到这么多.
实际上人们更感兴趣的运动积分是可加性运动积分:即当系统的两个部分 没有相互作用时L = M + L2,则如果L在某种条件下具有运动积分$,少必等 于同一条件下子系统!^与L2也具有的运动积分^与少2之和:企=钇+少2.这 当然不是显而易见的,比如,质心对于封闭系是守恒的,但L的质心并不是L,与 L2的质心之和(姑且理解为矢量和).不过人们熟知的动董和角动量确是有可加 性的.经典力学范围中,封闭系统总共有7个可加积分,其中6个是独立的.

                    正好代表能量:故一般地就定义H为系统的能量.但此定义并不要求L具有:T- V的形式,重 要的是其守恒性和此种守恒条件的广泛性.注意,封闭性只是能量守恒的充分条 件而不是必要条件.如在(1.31)式的情况下,即使V是系统在外场中的势,能景 仍是守恒的.通常称H=E为常数的系统为保守系,当H不是运动积分时就叫 非保守系,也可以说该系能量不守恒,尽管能量当初是从保守系中引出的概念. 在这样做时,我们显然是把能童(确切地说,力学系统的能量或系统的力学能童) 当做一个力学变数的函数——力学量作了结构性的定义(参见(1.30)式,把“= const.”去掉).值得注意的是,此式即使当L可以表达为V时也未必与 T + V—致.例如,当L可表为^的二次、一次和零次型之和时


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